Dispersión fonónica en los compuestos A₁₋ₓBₓ CuO₂(A, B = Ca, Sr; Sr, Nd)

Estudiamos la dispersión fonónica de compuestos "infinite-layered” (IL) mediante un modelo de capas. Los parámetros del modelo son extraídos inicialmente de otros cálculos en superconductores y fueron ajustados para reproducir los fonones infrarrojos medidos en el centro de la Zona de Brillouin...

Descripción completa

Guardado en:
Detalles Bibliográficos
Autor principal: Koval, S.
Lenguaje:Español
Publicado: 1994
Acceso en línea:https://hdl.handle.net/20.500.12110/afa_v06_n01_p169
Aporte de:
Biblioteca Digital - Facultad de Ciencias Exactas y Naturales (UBA) de Universidad de Buenos Aires
id todo:afa_v06_n01_p169
record_format dspace
spelling todo:afa_v06_n01_p1692023-10-03T13:21:44Z Dispersión fonónica en los compuestos A₁₋ₓBₓ CuO₂(A, B = Ca, Sr; Sr, Nd) Koval, S. Estudiamos la dispersión fonónica de compuestos "infinite-layered” (IL) mediante un modelo de capas. Los parámetros del modelo son extraídos inicialmente de otros cálculos en superconductores y fueron ajustados para reproducir los fonones infrarrojos medidos en el centro de la Zona de Brillouin para Ca₀.₈₈ Sr₀.₁₄ CuO₂. Este último compuesto no es un metal sino un semiconductor con un ancho de banda pequeño. Se calculan propiedades integrales como la densidad de estados total y también parcial para el oxígeno. Se muestran los autovectores de los modos del centro de zona. Mediante la aproximación de cristal virtual se obtiene también la dispersión fonónica del compuesto superconductor: (Sr₁₋ₓ,Ndₓ)CuO₂ (Tc ~₋ 40K). Se compara con los resultados hallados en CaCuO₂ . Se observa una inestabilidad en una rama fonónica (x/a,0,k) con k →x/c donde a y c son las constantes de red de la estructura tetragonal. La inestabilidad fonónica es mayor al pasar del compuesto IL semiconductor al material superconductor (Sr₀.₈₈ Nd₀.₁₄)CuO₂ We study the phonon dispersion in the infinite-layered (IL) compounds with a shell model. The model parameters are extracted from other superconductor calculations and were adjusted to reproduce the measured infrared phonons in the Brillouin zone center of Ca₀.₈₈ Sr₀.₁₄ CuO₂. This compound is not a metal but a narrow band semiconductor. We calculate integral properties like the total and oxygen projected phonon dendity of states. We also show the zone center phonon eigenvectors. Using the virtual crystal approximation, we obtain the phonon dispersion of the superconductor Sr₁₋ₓ,Ndₓ)CuO₂ (Tc ~ 40K). We compare the results with those found for CaCuO₂. We observe an instability of a phonon branch (x/a,0,k) with k → where x/c are the crystal parameters of the tetragonal structure. The phonon instability is greather in the superconductor (Sr₀.₈₈ N d₀.₁₄)CuO₂ than in the semiconductor IL Fil: Koval, S.. Universidad Nacional de Rosario - CONICET. Instituto de Física de Rosario (IFIR). Santa Fe. Argentina 1994 PDF Español info:eu-repo/semantics/openAccess https://creativecommons.org/licenses/by-nc-sa/2.5/ar https://hdl.handle.net/20.500.12110/afa_v06_n01_p169
institution Universidad de Buenos Aires
institution_str I-28
repository_str R-134
collection Biblioteca Digital - Facultad de Ciencias Exactas y Naturales (UBA)
language Español
orig_language_str_mv Español
description Estudiamos la dispersión fonónica de compuestos "infinite-layered” (IL) mediante un modelo de capas. Los parámetros del modelo son extraídos inicialmente de otros cálculos en superconductores y fueron ajustados para reproducir los fonones infrarrojos medidos en el centro de la Zona de Brillouin para Ca₀.₈₈ Sr₀.₁₄ CuO₂. Este último compuesto no es un metal sino un semiconductor con un ancho de banda pequeño. Se calculan propiedades integrales como la densidad de estados total y también parcial para el oxígeno. Se muestran los autovectores de los modos del centro de zona. Mediante la aproximación de cristal virtual se obtiene también la dispersión fonónica del compuesto superconductor: (Sr₁₋ₓ,Ndₓ)CuO₂ (Tc ~₋ 40K). Se compara con los resultados hallados en CaCuO₂ . Se observa una inestabilidad en una rama fonónica (x/a,0,k) con k →x/c donde a y c son las constantes de red de la estructura tetragonal. La inestabilidad fonónica es mayor al pasar del compuesto IL semiconductor al material superconductor (Sr₀.₈₈ Nd₀.₁₄)CuO₂
author Koval, S.
spellingShingle Koval, S.
Dispersión fonónica en los compuestos A₁₋ₓBₓ CuO₂(A, B = Ca, Sr; Sr, Nd)
author_facet Koval, S.
author_sort Koval, S.
title Dispersión fonónica en los compuestos A₁₋ₓBₓ CuO₂(A, B = Ca, Sr; Sr, Nd)
title_short Dispersión fonónica en los compuestos A₁₋ₓBₓ CuO₂(A, B = Ca, Sr; Sr, Nd)
title_full Dispersión fonónica en los compuestos A₁₋ₓBₓ CuO₂(A, B = Ca, Sr; Sr, Nd)
title_fullStr Dispersión fonónica en los compuestos A₁₋ₓBₓ CuO₂(A, B = Ca, Sr; Sr, Nd)
title_full_unstemmed Dispersión fonónica en los compuestos A₁₋ₓBₓ CuO₂(A, B = Ca, Sr; Sr, Nd)
title_sort dispersión fonónica en los compuestos a₁₋ₓbₓ cuo₂(a, b = ca, sr; sr, nd)
publishDate 1994
url https://hdl.handle.net/20.500.12110/afa_v06_n01_p169
work_keys_str_mv AT kovals dispersionfononicaenloscompuestosa1xbxcuo2abcasrsrnd
_version_ 1807323801852051456

Ejemplares similares